Магнитный двигатель

на эффектах скалярного магнитного поля

А.Ю. Дроздов,
1 ноября 2017 г – 6 марта 2018 г.

В данной работе предлагается конфигурация двигателя на постоянных магнитах, основанная на конфигурации опыта Р.Сигалова из книги «Непротиворечивая электродинамика. Теория. Эксперимент. Парадоксы». Книга 1. 1997, стр.37

Цитата: Обнаружено поступательное движение перпендикулярно расположенного прямолинейного проводника с расходящимися токами в нем при взаимодействии его с магнитным полем тока прямолинейного проводника.

Идея: свернуть эту систему в кольцо таким образом, чтобы ток прямолинейного проводника превратился в кольцевой магнит от динамика, а проводник с расходящимися токами - в два больших кольцевых магнита, намагниченных тороидальными обмотками.

Таким образом, получается двигатель на постоянных магнитах, работающий за счёт эффектов скалярного магнитного поля. В данной конфигурации за счёт конвективной составляющей продольной силы. Статор двигателя изготавливается из кольцевых магнитов большого диаметра намагничиваемых тороидальными обмотками. Вектор магнитной индукции в таких магнитах закольцован внутри кольца и наружу не выходит. Статор набирается из нескольких тороидально намагниченных кольцевых магнитов, расположенных соосно. При этом направление вращение вектора магнитной индукции чередуется.

Зазор между кольцевыми магнитами статора подбирается таким образом, чтобы обеспечить максимальные значения скалярного поля в окрестности этих зазоров. Скалярное магнитное поле определяется (по Николаеву) как дивергенция векторного потенциала.

Ротор набирается из кольцевых магнитов меньшего диаметра намагниченных стандартным образом, как в головках динамиков. Вектор магнитной индукции направлен перпендикулярно плоскости колец. Внешний диаметр кольцевых магнитов ротора подбирается чуть меньшим внутреннего диаметра кольцевых магнитов статора.

Кольцевые магниты ротора насаживаются на вал, свободно вращающийся на подшипниках. Направление намагниченности магнитов ротора чередуется. Расстояние между центрами кольцевых магнитов ротора должно соответствовать расстоянию между центрами зазоров магнита статора. Статор имеет свободный ход параллельный оси двигателя. За счёт перемещения статора вдоль оси двигателя имеется возможность управления работой двигателя: его включение, выключение и реверс направления вращения.

Рисунок сечения двигателя во включённом состоянии

В выключенном состоянии

Во включённом состоянии с реверсным направлением вращения

Принцип работы двигателя заключается в следующем. В области внутренней кромки зазора между тороидально намагниченными магнитами создаётся скалярное магнитное поле S имеющее одинаковый знак по всей длине кромки. Знак скалярного поля в области внутренней кромки соседнего зазора противоположный. Таким образом, знаки скалярных полей в области внутренних кромок зазоров статора чередуются.

Согласно формуле Маринова-Николаева сила, действующая на движущийся заряд в области скалярного поля S равна F = q v S = I S

Кольцевые магниты ротора намагничены таким образом, что суммарные эффективные токи направлены вдоль внешней окружности кольца, которая находится в области скалярного магнитного поля. Поэтому согласно вышеприведенной формуле на внешнюю поверхность кольцевого магнита ротора будет действовать сила, создающая вращающий момент.

Возникновение этого крутящего момента можно объяснить и по-другому. Скалярное поле в плоскости зазора между тороидально намагниченными магнитами статора, по всей видимости, должно убывать от кромки к центру по абсолютной величине, сохраняя при этом свой знак. Хотя такое предположение о распределение величины скалярного поля в настоящее время не проверено соответствующими расчётами или экспериментально.

В качестве экспериментальной проверки мыслится постановка эксперимента по измерению величины крутящего момента, действующего на крутильный маятник, имеющий в качестве пробного тела небольшую магнитную таблетку, намагниченную в направлении оси вращения.

Если мы рассмотрим каждый элементарный круговой ток, создающий намагниченность постоянного магнита, то согласно вышеприведенной формуле Маринова-Николаева на круговой ток в области скалярного магнитного поля должен действовать крутящий момент. Направление возникающего крутящего момента должно зависеть от знака скалярного магнитного поля. Поскольку каждый магнит ротора во включённом состоянии двигателя будет находиться в области скалярного магнитного поля одного знака, то крутящие моменты, действующие со стороны скалярного поля S на элементарные круговые токи магнита ротора, будут складываться.

Ввиду того, что следующий соседний магнит ротора будет находиться в области скалярного поля S другого знака, но его намагниченность противоположна, то суммарный крутящий момент, действующий на соседний магнит ротора со стороны скалярного поля в соседнем зазоре между магнитами статора будет направлен в ту же сторону.

Крутящие моменты, действующие со стороны скалярных полей всех магнитов статора на все магниты ротора будут складываться.

Соосный сдвиг статора на расстояние равное расстоянию между центрами зазоров (шага) приводит к изменению знаков в области каждого магнита ротора, что приводит к реверсу направления крутящего момента на всех магнитах ротора.

Смещение ротора на расстояние равное половине длины шага приводит к обнулению скалярного поля в области всех магнитов ротора, что приводит к исчезновению крутящего момента и к остановке двигателя

На указанных принципах мыслится и вторая модификация данного двигателя, которую можно получить, если конфигурацию опыта Сигалова, приведенную в самом начале свернуть в кольцо, но уже другим образом, чтобы ток прямолинейного проводника трансформировался в большой кольцевой магнит традиционной для динамиков намагниченности, который будет являться уже элементом статора, а проводник с расходящимися токами превращается в два тороидально намагниченных кольцевых магнита, которые будут являться элементами ротора.

В данной конфигурации источником скалярного поля являются зазоры между тороидально намагниченными магнитами ротора. А вращающий момент будет создаваться при взаимодействии этого поля с магнитами статора.

Существует также и третий свернуть конфигурацию вышеприведенного опыта Сигалова в кольцо. При этом третьем способе мы получаем два диска, составленных из набора концентрически вложенных друг в друга колец разного диаметра. Один диск составлен из колец, намагниченных нормально плоскости кольца, а второй диск состоит из набора колец, намагниченных тороидальными обмотками.

На рисунке на тороидально намагниченных кольцах указано направление вектора магнитной индукции

1 ноября 2017 года